一般晶體管放大電路多采用共發(fā)射極放大電路。然而該電路有一些缺點，如：輸出阻抗高，容易受到負載所接的電路的影響。因此，在構(gòu)成放大電路時，必須對輸出進行強化，即降低輸出阻抗。進而引出了射極跟隨器，它可用在驅(qū)動電機和揚聲器等阻抗低的負載電路上。

這里主要說明它的性能和應(yīng)用，電路的設(shè)計會另外說明。

射極跟隨器對電壓沒有放大作用，但是對電流有很強的放大，而且輸入和輸出相位相同。在使用發(fā)射極負載電阻RE的射極跟隨器，在取出很大電流(接上阻抗低的負載)時，輸出波形的負側(cè)截去，根據(jù)這種情況進而引入了推挽型射極跟隨器。如圖：

但是在中間0V附近時，兩個晶體管都處在截止狀態(tài)，就會出現(xiàn)交越失真，為了克服這種情況，給兩個晶體管的基極-發(fā)射極之間加上兩個二極管從而產(chǎn)生0.6V的補償壓降以取消晶體管的盲區(qū)。

但是這種加入補償壓降的推挽型射極跟隨器受溫度影響很大，原因：晶體管VBE的值具有溫度越高就越小的負溫度系數(shù)。當溫度升高時，VBE減少，但二極管流動的電流變化不大，這樣就進一步增加了集電極電流。接入如果有一個動態(tài)的補償電壓，就解決了這個問題，進而引入了熱耦合電路，如圖：

有時候，我們可能需要更大的電流，像射極跟隨器這種電路就不能滿足我們的需要，我們就會考慮增大晶體管的hFE，這里就提出了達林頓連接，利用達林頓連接能夠以較小的基極電流控制大電流。如圖：

但是像達林頓連接隨著集電極電流的大小變化，射極跟隨器的電流放大度發(fā)生了變化器結(jié)果是增大了失真。于是，我們往往會采用并聯(lián)連接，這樣每個晶體管的輸出電流大幅度地減少。使得每一個晶體管的發(fā)熱量也大幅度地減少了，電路變得穩(wěn)定。